Превращение атомных ядер

Превращение атомных ядер Для   понимания   типичных   особенностей   ядерных   превращений,  вызванных столкновениями материальных частиц, необходимо предположить, что первая стадия   процесса   столкновения   состоит   в   образовании   промежуточной полустабильной системы из исходного ядра и падающей частицы. Избыток энергии, можно предположить в этом состоянии временно сосредоточивается, в   некоторых   сложных   движениях   всех   частиц   составной   системы. Последующий возможный развал этой системы с освобождением какой­либо элементарной   или   сложной   ядерной   частицы   можно   рассматривать   с   этой точки   зрения   как   отдельное   независимое   событие,   не   связанное непосредственно с первой стадией процесса столкновения. В связи с этим можно сказать, что конечный результат столкновения зависит от конкуренции между всеми процессами распада и излучения составной системы, которые согласуются с законом сохранения энергии. Процесс столкновения является наиболее вероятным в том случае, если энергия падающего нейтрона велика; но для более низких энергий нейтрона вероятности испускания нейтрона и излучения   становятся   одинаковыми   по   порядку   величины,  что   приводит   к значительной   вероятности   захвата   нейтрона.   Если   спуститься   до   области очень медленных нейтронов, то вероятность излучения становиться гораздо больше вероятности испускания нейтрона. И здесь ясно, что в этом случае аналогия между испусканием нейтрона и испарением будет совершенно неадекватной, так как механизм испускания, подобно   образованию   составного   ядра,   включает   здесь   специфические квантово­   механические   черты,   которые   не   могут   быть   проанализированы простым   опытом.   Количественное   сравнение   обычного   испарения   и испускания нейтрона фактически можно провести только в тех случаях, когда энергии   возбуждения   составной   системы   очень   велики   по   сравнению   с энергией, необходимой для удаления отдельного нейтрона, поскольку только в таких случаях возбуждение остаточного ядра после вылета нейтрона почти равно   возбуждению   составного   ядра;   это   же   предполагается   в   явлениях обычного испарения, где изменение количества тепла рассматриваемого тела при   вылете   отдельной   молекулы   газа   пренебрежимо   мало.   Все   эти рассуждения   в   этой   простой   форме   могут   быть   применены   только   тогда, когда   изменение   температуры   при   переходе   от   второй   стадии   к   третьей сравнительно   мало.   Они   могут   в   общих   чертах   передать   характерные особенности ядерных реакций, вызванных столкновениями.